Сучасна форма цього закону (продемонстрованого Солом Душманом у 1923 році, і тому його іноді називають рівнянням Річардсона-Душмана) стверджує, що щільність випромінюваного струму Дж (А/м2) пов’язана з температурою T рівнянням: де m і -e — маса і заряд електрона, а h — постійна Планка.
Термоелектронна емісія відноситься до процес, під час якого електрони випромінюються з поверхні металу, коли він нагрівається до високої температури. Кількість випущених електронів залежить від температури, причому більш висока температура призводить до більшої кількості випущених електронів.
Рівняння Річардсона задається формулою I=AT2e−B/kT. Розмірна формула для AB2 така ж, як і для. IT2. Ік2.
Але Річардсон є константою матеріалу, яка не залежить від температури. A* — постійна Річардсона, розрахована теоретично (A* = 4πqk2m*/ h3), де m* — це ефективна маса використовуваного матеріалу, і вважається постійним значенням при зміні температури.
Анотація. Встановлено, що рівняння Річардсона-Душмана (RDE), яке виграло Нобелівську премію, цілком застосовні для термоелектронної емісії металів що стосується зміни температури, за винятком того факту, що константа термоелектронної емісії змінюється від металу до металу всупереч вихідному рівнянню.
Щільність випромінюваного струму J визначається рівнянням Річардсона (або Річардсона–Душмана), тобто J = AT2exp(−W/kT), де T – термодинамічна температура емітера, W – його робота виходу, k – стала Больцмана, A – константа.